第一章 聚合物链结构
1.1 聚合物结构的特点和内容
聚合物结构的特点：
1. 它是一种长链状分子，由多价原子以主价键组合而成。相对分子质量大，相对分子质量往往分布。
2. 一般聚合物主链都有一定的内旋转自由度，能使主链弯曲灵活。
3.晶态有序性差，但非晶态有序性。
4.为了将聚合物加工成有用的材料，通常需要添加填料、各种添加剂、颜料等.。
5. 凝结结构的复杂性： 结构单元之间的相互作用对其聚集体结构和物理性能有重要影响。
1.2 聚合物的近程结构
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链结构：指单个分子的结构和形态.
链段：指聚合物链中可任意定位的最小链单元.
近程结构：指链结构单元的化学成分、键接方式、空间方式、空间立构、支化与交联、序列结构等问题.
共聚物：由两个以上单体组成的聚合物.
常规立构聚合物：指其化学结构单元至少含有两个不同的主链碳原子或基团，并定期围绕整个分子链.
全同立构:聚合物全部由旋光异构单元键接而成.
间同立构：两个旋光异构单元交替键.
无规则立构：当两个旋光异构单元完全不规则键接时.
等级规则：聚合物含有全同立构和间同立构的总百分比.
临界聚合度：聚合物的分子量或聚合度必须达到一定值，才能显示适用的机械强度，称为~.
键接结构：指高分子链中结构单元的连接方式.
支化度：运输程度以支化点密度或相邻支化点之间链的平均分子量表示.
交联结构：聚合物链通过支链连接成三维空间网大分子.
交联度：平均分子量通常用于相邻两个交联点之间的链Mc来表示.
交联点密度：交联结构单元占总结构单元的分数，即各结构单元的交联概率.
1.3 聚合物的远程结构
构造: 是指链中原子的种类和排列，取代基和端基的种类，单体单元的排列顺序，支链的类型和长度等.
构象：单键内旋转产生的分子在空间中的不同形式称为~
构型: 指取代基于空间的原子的排列.
遥爪聚合物：具有特定反应技术的聚合物.
聚集结构：指聚合物材料的整体内部结构，包括晶体结构、非晶体结构、定向结构、液晶结构和织物结构.
无规线团：不规则卷曲的聚合物链构象称为~.
自由联结链:假定分子是由足够多的不占体积的化学键自由结合而成，内旋转时没有键角限制和位垒障碍，其中生个键在任何方向取向的几率都相等.
自由旋转链：假设分子链中的每个键都可以在键角允许的方向自由旋转，而不考虑空间位阻对旋转的影响.
端距:指线型聚合物链一端至另一端的直线距离，用h表示.
平均末端距离：平均末端距离或末端距离的平方增色值.
(n为键数)
自由组合链：假设分子由不占用体积的化学键自由组合，内部旋转时没有键角限制和位置障碍，每个键在任何方向上的概率都相等.
自由旋转链：假设分子链中的每个键都可以在键角允许的方向自由旋转，而不考虑空间位阻对旋转的影响.
平均旋转半径：假设聚合物链包含多个链单元，每个链单元的质量都是m，从聚合物链的重心到第一个链单元的距离Si，它是一个向量，所有链单元Si2的重量均方根是链的旋转半径S，其平均值为:
远程相互作用：指由于主链单键的内旋转，沿柔性链距离较远的原子或原子基团接近范德华半径距离时产生的拒绝力.
体积效应：实际链段总是有一定的体积，任何两个链段都不能同时占据同一空间.
持久长度a:无限长链末端距离在链初始(即第一键)方向上的平均投影.其值越大，链的刚度越强.
蠕虫链模型：将模型链分为一个非常小的单元，使链上任何点的方向几乎相邻，链轮廓的任何曲率方向假设无规则，这样的模型链就像一个弯曲的蠕虫.
1.4 聚合物链的柔韧性
柔韧性：聚合物链可以改变其构象的性质~.
聚合物链的柔韧性主要取决于以下因素：
1. 主链中含有共轭双键和芳杂环结构的聚合物链柔韧性差.
2. 侧基的极性越强，相互作用力越大~越差.侧基体积越大，空间位阻越大，对链内旋转越不利，增加了链的刚度.
3. 分子链越长，~越大.
平衡柔性：又称热力学柔性）是指在热力学平衡条件下的柔性.
动态灵活性指在外部条件的影响下，从一个平衡态构象向另一个平衡态构象转变的难度.
第二章 聚合物聚集结构
2.1 非晶态聚合物
内聚能:定义为克服分子间的作用力，将一摩尔液体或固体分子移动到分子间所需的能量范围.
内聚能密度(CED):是单位体积的内聚能. 内聚能密度小290兆焦/米3的聚合物都是非极性聚合物。由于它们的分子链不含极性基团，分子间力主要是色散力，分子间相互作用弱，分子链柔韧性好，这些聚合物材料易变形，富有弹性，可用作橡胶。内聚能密度大于420兆焦/米3的聚合物具有良好的机械强度和耐热性。此外，分子链结构规则，易于结晶和取向，使强度更高，成为优良的纤维材料。两者之间，适合塑料.
2.2 晶态聚合物
单晶:通常只在特殊条件下获得，一般在极稀溶液中(浓度约0.01%~0.1%)缓慢结晶时产生的. 一般结晶温度必须足够高或过冷（即结晶熔点与结晶温度之间的差异），使结晶速度足够慢. 热力学中的不良溶剂有利于更完美的晶体生长. 在单晶中，分子链作为高度规则的三维有序排列，分子链的方向垂直于片状单晶表面.
球晶是聚合物结晶中最常见的特征形式之一. 它呈现出独特的黑十字消光图像——高聚物球晶的双折射性和对称性. 分子链总是垂直于球晶的半径. 其产生的共同条件是含杂质的粘稠系统.
串晶体：聚合物通常从溶液或熔体中冷却晶体，但在应力作用下，通常会产生一长串珠状晶体，称为聚合物串晶体.这种高聚物串晶具有伸直链结构的中心线，中心线周围间隔地生长着折叠链的晶片，所以它是同时具有伸直链的折叠链两种结构单元组成的多晶体.
树枝晶体：当晶体温度较低，或溶液浓度较大，或分子量过大时，聚合物不再形成单晶，晶体过度生长会导致复杂的晶体形式.在这种情况下，聚合物的扩散已成为结晶生长的控制因素。此时，突出的棱角将比生长表面的其他点更有利于几何学，结晶分子可以从更大的三维角度接受，因此，棱角倾向于在其他晶粒前生长，从而增加树枝的生长趋势，最终形成树枝晶体.
伸直链晶体：是一种由完全伸展的分子链平行排列而成的片状晶体，其晶片厚度远大于一般从溶液或熔体晶体中获得的晶片， 其厚度不再随一般热处理条件而变化，熔点高于其他晶体形式，接近无限熔点，被认为是热力学中最稳定的聚合物聚集结构.
同质多晶现象：由于结晶条件的变化，分子链构象或链积累模式的变化，聚合物可以形成几种不同的晶体类型.
流苏微束模型（两相模型）：20世纪40年代，模型从结晶聚合物X射线圈衍射模式和弥射环，测量晶体区域尺寸远小于分子链长度，结晶聚合物由结晶部分和非晶体部分组成，结晶部分呈现许多小晶体，每个聚合物链可以通过几个小晶体和非晶体区域，分子链在晶体中平行排列，在非晶区分子链是无序的，小晶体本身也是无规取向地分散在非晶区中。
折叠链模型：认为伸展分子链倾向于聚集在一起形成链束。电镜下观察到，这种链束比分子链长得多，表明它由许多分子链组成.分子链可以顺序排列，使末端处于不同的位置。当分子链结构规则且链束足够长时，链束的性质与聚合物的分子量及其多分散性无关。分子链排列规则的链束构成聚合物结晶的基本结构单元，这种规则的结晶链束又细又长，表面可以很大，不稳定，会自发折叠成带状结构。虽然折叠部分的规则排列受损，但带表面较小，节省了表面能量，在热力学上仍然有利。结晶链束应在形成的晶核表面折叠生长，最终形成规则的单层晶体。
插板模型：Flory从他的聚合物无规线组形式的概念来看，聚合物结晶的可能性很小，所以在晶体中，相邻排列的两个分子链不像折叠甸模型，是相同分子连接的链段，而不是相邻的链段和不同分子的链段。在形成多层晶体时，分子链可以从一个晶体通过非晶体区域进入另一个晶体。如果它回到前面的晶体，它就不会再进入。因此，就一层晶片而言，分子链的排列方式与旧电话交换台的插线板相似。
折叠链缨状胶束粒子模型（两相球粒模型）--非晶态模型：认为非晶态高聚物存在着一定程度的局部有序，其中包括粒子相和粒间相两个部分，而粒子又可分为有序区和粒界区两个部分，在有序区中，分子链是互相平行排列的，其有序程度与链结构，分子间力和热历史等因素有关。解释了以下事实：
1.模型包含无序的粒间相，为橡胶弹性变形的回缩力提供必要的构象熵，从而解释橡胶弹性的回缩力；
2.有序的粒子相与无序的粒子并存。由于链段的堆叠不同，密度不同。粒子相中的链条有序堆叠，密度应接近ρc，总密度自然偏高.
3.可以解释许多聚合物结晶速度快的事实.
4.一些非晶态聚合物在缓慢冷却或热处理后密度增加，并在镜子下观察到球的增加，可以通过粒子相的有序增加和粒子相的扩大来解释.
无规线团模型(非晶态模型):Flory认为，晶态高聚物的本体中，分子链的构象与在溶液中一样，呈无规线团状，线团分子之间是无规缠结的，因而非晶态高聚物在聚集态结构上是均相的.
高分子结晶能力:高分子结晶能力差别的根本原因是不同高分子具有不同的结构特征，这些结构特征中能不能和容易不容易规整排列形成高度有序的晶格是关键：1. 高分子链的结构对称性越高，越容易结晶； 2.高分子链的规整性越高，越容易结晶； 3.无规共聚、支化通常会破坏链的对称性和规整性，从而使结晶能力降低； 4. 链的柔顺性不好，将在一定程度上降低高聚物的结晶能力； 5.交联大大限制了链的活动性，使结晶能力降低.
均相成核:是由熔体中的高分子链段靠热运动形成有序排列的链束为晶核.有时间依赖性.
异相成核:是以外来的杂质、未完全熔融的残余结晶聚合物、分散的小颗粒固体或容器的壁为中心，吸附熔体中的高分子链作有序排列而形成晶核.与时间无关.
结晶速度:高聚物本体结晶速度-温度曲线都呈单峰形，结晶温度范围都在其Tg与熔点之间，在某一适当温度下，结晶速度将出现极大值，这是因为在熔点以上晶体将被熔融，而在玻璃化温度以下，链段将被冻结. Tmax=0.63Tm+0.37Tg-18.5 ；从熔点出发对Tmax=(0.80—0.85)Tm分子结构的差别是决定不同高聚物结晶速度快慢的根本原因.链的结构愈简单，对称性愈高，链的立构规整性愈好，取代基的空间位阻越小，链的柔顺性越大，则结晶速度越大.一般在相同结晶条件下，分子量低时，结晶速度大.
结晶度:作为结晶部分含量的量度，通常以重量百分数或体积百分数来表示: ；，W表质量，V表体积，c表结晶，a表非晶.表晶(非晶)区的比容.
结晶对高聚物性能的影响: 1.力学性能结晶一般使塑料变脆(冲击强度下降)，但使橡胶的抗张强度提高.在Tg以下，结晶度对脆性的影响较大，当结晶度增加，分子链排列趋紧密，孔隙率下降，材料受到冲击后，分子链段没有活动的余地，冲击强度降低，在Tg以上，结晶度的增加使分子间的作用力增加，因而抗张强度提高，但断裂伸长减小，在Tg以下，高聚物随结晶度增加而变得很脆，抗张强度下降，另外，微晶体可以起物理交联作用，使链的滑移减小，因而纬度度增加可以使蠕变和应力松弛降低. 2.随着结晶度的增加，高聚物的密度增大，3.光学性能:当结晶度减小时，高聚物的透明度增加， 因为晶区与非晶区的界面会发生光散射. 4.热性能:结晶使塑料的使用温度从Tg提高到Tm. 5.结晶使高聚物的耐溶剂性、渗透性等得到提高，因为结晶分子排列紧密.
熔限:结晶高聚物的熔融过程与低分子相似，也发生某些热力学函数（如体积、比热等）的突变，然而这一过程并不像低分子那样发生在约0.2℃左右的狭窄温度范围内，而有一人较宽的熔融温度范围，这个温度范围通常称为熔限.在这个温度范围内，发生边熔融边升温的现象，而不像低分子那样，几乎保持在某一两相平衡的的温度下，直到晶相全部熔融为止.结晶高聚物的熔化过程是热学的一级相转变过程，与低分子晶体的熔化现象只有程度的差别，而没有本质的不同.结晶高聚物熔融时出现边熔融、边升温的现象是由于结晶高聚物中含有完善程度不同的晶体的缘故.结晶时，随着温度降低，熔体的粘度迅速增加，分子链活动性减小，来不及作充分的位置调整，使得结晶停留在不同的阶段上，比较不完善的晶体将在较低的温度下熔融，而比较完善的晶体则需要在较高的温度下熔融，因而在通常的升温速度下，便出现较宽的熔融温度范围.
一般，结晶的熔点随着晶片厚度的增加而增加.晶片厚度越小，单位体积内的结晶物质比完善的单晶将具有较高的表面能. Tm，Tm0表晶片厚度为l和∞时的结晶熔点，表单位体积的熔融热，为表面能.
2.3 高聚物的取向结构
高聚物取向结构:是指在某种外力作用下，分子链或其它结构单元沿着外力作用方向择优排列的结构.
取向:由于结构上悬殊的不对称性，使高聚物在某些情况下很容易沿某特定方向作占优势的平等排列.这就是~.取向态是一维或二维在一定程度上的有序，而结晶态则是三维有序的.取向后，材料的抗张强度和挠曲疲劳强度在取向方向上显著地增加，而与取向相垂直的方向上则降低。取向高分子材料上发生了光的双折射现象。取向通常还使材料的Tg升高，对结晶性高聚物，则密度和结晶度也会升高，因而提高了高分子材料的使用温度.非晶态高聚物有两类取向. 1.链段取向可以通过单键的内旋转造成的链段运动来完成，这种取向过程在高弹态下就可以进行； 2.整个分子的取向需要高分子各链段的协同运动才能实现，这就只有当高聚物处于粘流态下才能进行.一般，在外力的作用下，先发生链段的取向，然后才是整个分子的取向.
取向的应用:1.迁维的牵伸和热处理(一维材料):牵伸使分子取向，大幅度提高纤维强度，热定型(或热处理)使部分链段解取向，使纤维获得弹性. 2.薄膜的单轴或双轴取向(二维取向):单轴拉伸极大提高了一个方向的强度，常用作包装带，双轴拉伸使薄膜平面上两个方向的强度均提高. 3. 塑料成型中的取向效应(三维材料):取向虽然提高了制品强度，但取向结构的冻结形成的残存内应力是有害的，故对塑料制品，不要求有高的取向度，而是要求有良好的取向能力.
取向度:一般用取向函数F来表示 为分子链主轴与取向方向间的夹角。对于理想单轴取向，=0，=1，f=1，对于无规取向，=1/3，f=0，一般情况下，1>f>0
测定方法有：1.热传导法，测定的是晶区中的小结构单元的取向；2.双折射法，测定的是晶区与非晶区中链段的取向；3.X射线衍射法，测定的是晶区晶胞的取向；4.声速法，测定的是晶区与非晶区中分子的取向.
2.4 高分子液晶及高分子合金
液晶态:某些物质的结晶受热熔融或被溶剂溶解之后，虽然失去固态物质的刚性，而获得液态物质的流动性，却仍然部分地保存着晶态物质分子的有序排列，从而在物理性质上呈现各向异性，形成一种兼有晶体和液体的部分性质的过渡状态，这种中间状态称为~.处在此状态下的物质称为液晶.靠升高温度，在某一温度范围内形成液晶态的物质，称为热致型液晶.靠溶剂溶解分散，在一定浓度范围成为液晶态的物质称为溶致型液晶.
刚性高分子形成溶致性溶晶体系的一般规律:在低浓度范围内，粘度随浓度增大急剧上升，出现一个粘度极大值，随后粘度随浓度增大反而降低.当浓度增大到使溶液为均一的各向异性状态时，粘度又随浓度的变化形式是~.
高分子合金:不同的高聚物共混以后，也可以使材料得到单一的高聚物所不具有的性能.通过共混可以改性某种高分子材料，也可以使材料具有优良的综合性能，这类高聚物共混体系就是~.
互穿聚合物网(IPN):用化学方法将两种或两种以上的聚合物互穿成交织网络.
第三章 高聚物的分子运动
3.1 高聚物的分子热运动
1. 高分子热运动的特点
1. 运动单元的多重性。除了整个分子的运动(即布朗运动)外还有链段、链节、侧基、支链等的运动(称微布朗运动).
2. 运动时间的依赖性。高分子热运动是一个松驰过程。在外场作用下物体从一种平衡状态通过分子运动过渡到另一种平衡状态是需要时间的，这个时间称为松弛时间，记作.
当t=时，
式中是外力未除去时塑料丝增加的长度，(t)是外力除去后，在t时间内测出塑料丝增加的长度，为常数。
因而松驰时间定义为: 变到等于的时所需要的时间.它反映某运动单元松弛过程的快慢.由于高分子运动单元有大有小， 不是单一值而是一个分布，称为”松弛时间谱”.
3. 分子运动的温度依赖性. 温度对高分子的热运动有两方面的作用：①使运动单元活化。②温度升高使高聚物发生体积膨胀。升高温度加快分子运动，缩短松驰时间，即有
式中为活化能， 为常数.
如果高聚物体系的温度较低，运动单元的松驰时间就较长，因而在较短时间内将观察不到松驰现象；但是如果温度升高，缩短了运动单元的松驰时间，就能在较短的时间内观察到松驰现象。
2. 高聚物的力学状态和热转变
在一定的力学负荷下，高分子材料的形变量与温度的关系式称为高聚物的温度-形变曲线(或称热机械曲线)
①线型非晶态高聚物的温度-形变曲线.
线形非晶态聚合物的形变-温度曲线
玻璃态:链段运动被冻结，此时只有较小的运动单元如链节、侧基等的运动，以及键长键角的变化，因而此时的力学性质与小分子玻璃差不多，受力后变形很小(0.01%~0.1%)，且遵循胡克定律，外力除后立即恢复.这种形变称为普弹形变.
玻璃态转变:在3~5℃范围内几乎所有的物理性质都发生突变，链段此时开始运动，这个转变温度t称为玻璃态转变温度(Tg).
高弹态:链段运动但整个分子链不产生移动.此时受较小的力就可发生很大的形变(100%~1000%)，外力除去后可完全恢复，称为高弹形变.高弹态是高分子所特有的力学状态.
流动温度:链段沿作用力方向的协同运动导致大分子的重心发生相对位移，聚合物呈现流动性，转变温度称为流动温度(Tf).
粘流态:与小分子液体的流动相似，聚合物呈现粘性液体状，流动产生了不可逆变形.
②交联高聚物的温度-形变曲线 交联度较小时，存在Tg， 但Tf随交联度增加而逐渐消失.交联度较高时， Tg和Tf都不存在.
③晶态聚合物的温度-形变曲线. 一般相对分子质量的晶态聚合物只有一个转变，即结晶的熔融，转变温度为熔点Tm.当结晶度不高(Xc<40%)时，能观察到非晶态部分的玻璃化转变，即有Tg和Tm两个转变.相对分子质量很大的晶态高聚物达到Tm后，先进入高弹态，在升温到Tg后才会进入粘流态，于是有两个转变.
④增塑聚合物的温度-形变曲线 加入增塑剂一般使聚合物的Tg和Tf都降低，但对柔性链和刚性链，作用有所不同.对柔性链聚合物， Tg降低不多而Tf降低较多，高弹区缩小；对刚性链聚合物， Tg和Tf都显著降低，在增塑剂达到一定浓度时，由于增塑剂分子与高分子基团间的相互作用，使刚性链变为柔性链，此时Tg显著降低而Tf降低不大，即扩大了高弹区，称”增弹作用”，这点对生产上极为有用(如PVC增塑后可作为弹性体用).
3. 高聚物的松驰转变及其分子机理
在Tg以下，链段是不能运动了，但较小的运动单元仍可运动，这些小运动单体从冻结到运动的变化过程也是松弛过程，称为次级松弛。非晶聚合物的主松弛即α松弛在Tg，晶态聚合物的主松弛即α松弛在熔融Tm，往下次级松弛按出现顺序依次叫松弛， 松弛， 松弛….次级松弛的机理对不同聚合物可能完全不同，其中β松弛最为重要。它与玻璃态聚合物的韧性相关。当Tβ明显低于室温，且δ松弛的运动单元在主链上时(在侧基上不行)，材料在室温时是韧性的，相反，材料为脆性的.大多数工程塑料都是韧性的。某些线形聚合物当其主链中包含有四个以上基团时，会地-120~-75出温度范围内出现松驰转变，和般叫做松驰。这可由所谓的曲柄运动为解释——当两端的两个单键落在同一直线上时，处在它们中间的碳原子能够以这一直线为轴转动而不扰动沿链的其它原子。主链旁较大的侧基，如聚苯乙烯中的苯基、聚甲基丙烯酸甲酯中的酯侧基的内旋转都能产生松弛。
晶区引起的松驰转变对就的分子运动可能有：
①晶区的链段运动。②晶型转变。③晶区中分子链沿晶粒长度方向的协同运动，这种松驰与晶片的厚度有关。④晶区内部侧基或链端的运动，缺陷区的局部运动，以及分子链折叠部分的运动等。
3.2 玻璃化转变
Tg是链段(对应于50~100个主链原子)运动开始发生(或冻结)的温度.对于塑料来说， Tg是使用的最高温度即耐热性指标；对于橡胶来说， Tg是使用的最低温度，是其耐寒性指标。
解释玻璃化转变的理论如下：
1）Gibbs-Dimarzio为代表的热力学理论(G-D理论). 其结论是: Tg不是热力学二级转变温度，但的确存在一个二级转变温度T2，在这个温度下聚合物的构象熵等于零，可以预计T2比Tg低50℃左右.由于Tg是力学状态的转变点，不是热力学相变温度，因而不同测定方法或同一方法不同条件得到的Tg数值有相当大的差别.
2)Fox-Flory为代表的自由体积理论. 聚合物链堆砌是松散的，存在一部分空隙，称为自由体积，可以认为是比容和分子实际占有空间之差。Tg以上时自由体积较大，链段能够通过向自由体积转动或位移而改变构象.当温度降至临界温度Tg时，自由体积达到最低值，并被冻结，再降低也保持恒定值.实验发现所有聚合物在Tg以下时自由体积分数fg都接近于2.5%，这就是所谓的”等自由体积”.玻璃化温度以上某温度T时的聚合物的自由体积分数的表达式为
分别是玻璃化转变后(橡胶态)和前(玻璃态)聚合物的自由体积膨胀系数.对于许多聚合物， ， 自由体积理论更多用于解释现象.
WLF方程：
，分别为温度T和时高聚物的粘度。
3)Aklonis-Kovacs为代表的动力学理论. 玻璃化转变具有明确的动力学性质， Tg与实验的时间尺度(如升温速度、测定频率等)有关.动力学理论提出了有序参数并据此建立了体积与松弛时间的联系.
3.3 玻璃化转变与链结构的关系
玻璃化温度是高分子的链段从冻结到运动（或反之）的一个转变温度，而链段运动是通过主链的单键内旋转来实现的，因此，凡是能影响高分子链柔性的因素，都对有影响。减弱高分子链柔性或增加分子间作用力的因素，都使升高，而增加高分子链柔性的因素，都使降低。
1. 化学结构。
柔顺性是影响的最重要的因素，链的柔顺性越好， 越低。
（1）主链结构 当主链中引入苯基等芳杂环以后，分子链的刚性增大，因此有利于玻璃化温度的提高。当主链中含有孤立双键的高分子链都比较柔顺，所以较低。
（2）取代基团的空间位阻和侧链的柔性 取代基的体积增大，分子链内旋转位阻增加，将升高。有双取代基的高聚物，对称性会降低，另外长面柔的侧基会降低，侧基柔性的增加远足以补偿由侧基增大所产生的升高的影响。这些柔性侧基推开相邻的分子链，因而使分子链段易于运动，这同增塑剂的作用类似，也可称之为“内增塑”。
（3）分子间力的影响 侧基的极性，分子间氢键可使显著升高。
2 增塑. 增塑剂溶于高聚物中，有效降低了高聚物的从而产生软化作用，使高聚物在室温时呈现高弹态成为软制品，并在较低的使用温度下保持良好的性能。
对于非极性体系，可用下列经验式估算增塑聚合物的Tg
为体积分数；下标p和d分别指聚合物和增塑剂.
较准确的估算用下式(Gordon-Taylor)方程.
为Tg前后膨胀系数之差，当K=1时此式还原成上一式.
3 共聚(这里又称内增塑). 无规共聚物的Tg介于两种均聚物(A和B)的Tg之间，可用下式(也称Gordon-Taylor)估算.
，分别为组分A和B的特征常数，，，分别为组分A和B的质量分数。此式推导中已假定了两组分的密度相等，所以用质量分数W代替了体积分数.共混物根据相容性的好坏而不同，相容性好的得到一个Tg，部分相容体系得到两个Tg，分别接近于纯组分的Tg，1和Tg，2.
4 适度交联. 交联妨碍链段运动，适度交联可提高Tg，进一步交联，形成网状高分子，则不存在Tg.
式中分别为已交联和未交联高分子的Tg； Kx为常数； 为交联密度(单位体积的交联点数)
5 结晶. 对于半结晶聚合物的精细测定可区分出两个，较低的是纯非晶部分产生的，较高的是受邻近晶体限制的非晶部分产生的，后者随结晶度增大而升高.
6 相对分子质量. 分子量的增加使增加，特别是当分子量较低时，这种影响更为明显。相对分子质量对的影响主要是链端的影响，处于链末端的链段比链中间的链段受的牵制要小些，所以运动比较剧烈。链端浓度与数均相对分子质量成反比，因而与有线性关系:
存在临界相对分子质量，超过它后链端比例可以忽略， 与关系不大，此时的玻璃化转变温度记为.
7. 增塑剂或稀释剂. 玻璃化温度较高的聚合物，在加入增塑剂以后，可以使明显下降。
通常，共聚作用在降低熔点的效应比增塑作用更为有效，而增塑作用在降低玻璃化温度的效应比共聚效应更为有效。
7 测定条件的影响. 张力促进链段运动，使下降；压力减少自由体积，使上升.外力作用频率太快或升温速度太快，链段运动来不及响应，都会使测得的偏高.
玻璃化转变的多维性:一般情况是在固定压力、频率等条件下改变温度得到.其实只不过是玻璃化转变的一个指标，如果保持温度不变，而改变其他因素，也能观察到玻璃化转变现象，如玻璃化转变频率、玻璃化转变压力和玻璃化转变相对分子质量等.
提高高分子材料耐热性的途径归纳起来有以下三条:
(1) 增加链刚性.引入环状结构，苯大侧基或大共轭键结构.
(2) 增加分子间作用力.引入强极性基团，能形成氢键的基团或交联等.
(3) 结晶. 或加入填充剂、增强剂等，起到类似结晶的物理交联作用.
这三条也是Mark提出的三角形关系的三个角.同时具有两条或三条，效果会更好.
3.4晶态高聚物的分子运动
1. 晶区的主转变是结晶的熔融。其温度为熔占，由晶态变为熔融态，发生相变，属整链的运动。
凡增加高聚物的分子间相互作用或分子内相互作用均将使熔点升高；凡增加高分子链柔性的因素（从而使变大）都将使熔占降低。
对于绝大多数高聚物的比值满足：
2. 在温度下，发生晶型转变。
3. 双重玻璃化温度。在晶态高聚物中会由于链段运动是否受晶区影响而呈现有两个玻璃化温度，一个较高，是由受到晶区束缚的非晶区发生的，另一个较低，是由不受或不太受晶区束缚的非晶区内发生的转变。这种双重玻璃化温度现象是表观的，与两种高聚物共混后所显示的真正双重不同。
4. 晶区内部的运动。
第四章 高聚物的力学性质
高聚物力学性质的最大特点是高弹性和粘弹性。高分子链柔性在性能上的表现就是高聚物所独有的高弹性。高聚物的粘弹性是指高聚物材料不但具有弹性材料的一般特点，同时还具有粘性流体的一些特性。
4.1 玻璃态和结晶态高聚物的力学性质
1 力学性质的基本物理量.
当材料在外力作用下，材料的几何形状和尺寸就要发生变化，这种变化称为应变(stain).此时材料内部发生相对位移，产生了附加的内力抵抗外力，在达到平衡时，附加内力和外力大小相等，方向相反.定义单位面积上的附加内力为应力(stress).有三种基本的受力-变形方式.
弹性模量：对于理想的弹性固体，应力与应变关系服从虎克定律，即应力与应变成正比，比例常数称为~。
(a)简单拉伸.
拉伸应变：在简单拉伸的情况下，材料受到的外力F是身垂直于截面积的大小相等、方向相反并作用于一直线上的两个力，这时材料的形变称为~。
当材料发生拉伸应变时，材料的应为称为拉伸应力 ：
拉伸的模量称为杨氏模量 拉伸柔量是杨氏模量的倒数
(b)简单剪切：
切应变：在简单剪切情况下，材料受到的力F是截面相平行的大小相等、方向相反的两个力，在这剪切力作用下，材料将发生偏斜，偏斜角的正切定义为切应变。
切应力
切应变(当足够小时)，
切变模量，切变柔量
(c)简单压缩.
围压力p，压缩应变： ，
本体模量，本体柔量(压缩率) .
有4个材料常数最为重要，它们是E、G、B和. 是泊松比：在拉伸试验中，材料横向单位宽度的减小与纵向单位长度的增加的比值，即
没有体积变化时， =0.5(例如橡胶)，大多数材料体积膨胀， <0.5.
4个材料常数，已知两个就可以从下式计算另外两个.
显然E>G，也就是说拉伸比剪切困难.
三大高分子材料在模量上有很大差别，橡胶的模量较低，纤维的模量较高，塑料居中.
工程上表片材料力学性能的物理量主要有以下几种.
(1) 拉伸(抗张)强度：在规定的试验温度、湿度和试验速度下，在标准试样上沿轴向施加拉伸载荷，直到试样被拉断为止，断裂前试样承受的最大载荷P与试样的宽度b和厚度d的乘积的比值。
(2)弯曲强度：亦称挠曲强度，是在规定试验条件下，对标准试样施加静弯曲力矩，直到试样折断为止，取试验过程中的最大载荷P，并按下式计算：
弯曲模量为：
(2) 抗冲强度(或冲击强度)：表征材料抵抗冲击载荷破坏的能力。通常定义为试样受冲击载荷而折断时单位截面积所吸收的能量。
试验的方法有两类:简支梁式(charpy)—试样两端支撑，摆锤冲击试样的中部； 悬臂梁式(izod)—试样一端固定，摆锤冲击自由端. Charpy试样又分两类: 带缺口和不带缺口.根据材料的室温冲击强度，可将高聚物分为脆性、缺口脆性和韧性三类.
(3) 硬度：是衡量材料表面抵抗机械压力的能力的一种指标。硬度的大小与材料的抗张强度和弹性模量有关。
(以布氏硬度为例)
以上各式中:P为负荷，b、d分别为试样的宽，厚；W为冲断试样所消耗的功；D为钢球的直径；h为压痕深度.
2 应力-应变曲线
(1)玻璃态高聚物的拉伸
典型的玻璃态高聚物单轴拉伸时的应为-应变曲线如左图。当温度很低时()，应力随应变正比地增加，最后应变不到10%就发生断裂（曲线1）；当温度稍稍升高些，但仍在以下，应力-应变曲线上出现了一个转折点B，称为屈服点，应为在B点达到一个极大值，称为屈服应为。过了B点应为反而降低，试样应变增大，但由于温度仍然较低，继续拉伸，试样便发生断裂，总的应变也没有超过20%（曲线2）；如果温度再升高到以下几十度的范围内时，拉伸的应力-应变曲线如曲线3所示，屈服点之后，试样在不增加外力或者外力增加不大的情况下能发生很大的应变。在后一阶段，曲线又出现较明显地上升，直到最后断裂。断裂点C的应力称为断裂应力，对应的应变称为断裂伸长率。温度升高到以上，试样进入高弹态，在不大的应力下，便可发展高弹形变，曲线不再出现屈服点，而呈现一段较长的平台，即在不明显增加应力时，应变有很大的发展，直到试样断裂前，曲线又出现急剧上升，如曲线4.
(2) 玻璃态高聚物的强迫高弹形变
玻璃态高聚物在大外力的作用下发生的大形变，其本质与橡胶的高弹形变是一样，但表现的形式却有差别，为了与普通的高弹形变区别开来，通常称为强迫高弹形变。实验证明，松驰时间与应力有如下关系：
为活化能，a为常数。
由上式可见，随着应力的增加，链段运动的松驰时间将缩短；如果温度降低，为了使链段松驰时间缩短到与拉伸速率相适应，就需要有更大的应力，即必须用更大的外力，才能使高聚物发生强迫高弹形变。但是要使强迫高弹形变能够发生，必须满足断裂应力大于屈服应力的条件。若温度太低，则，即在发生强迫高弹形变之前，试样已经被拉断了。因此并不是任何温度下都能发生强迫高弹形变的，而有一定的温度限制，即存在一个特征的温度，只要温度低于，玻璃态高聚物就不能发展强迫高弹形变，而必定发生脆性断裂，因而这个温度称为脆化温度。玻璃态高聚物只有处在到之间的温度范围内，才能在外力作用下实现强迫高弹形变，而强迫高弹形变又是塑料具有韧性的原因，因此是塑料使用的最低温度。在以下塑料显得很脆，失去了使用价值。强迫高弹态的必要条件是高聚物要具有可运动的链段，通过链段运动使链的构象改变才能表现出高弹形变。
材料的脆韧行为作如下分类：
a. 材料呈脆性
b. 材料在没有缺口的拉伸试验中是韧性的，但若有尖锐缺口就变成脆性。
c. 材料总是韧性的，包括所有存在缺口的材料。
(3) 非晶态聚合物的应力-应变曲线
以一定速率单轴拉伸非晶态聚合物，其典型曲线如左图.整个曲线可分成5个阶段:①弹性形变区，为一段直线，应力与应变成正比，试样表现出虎克弹性体的行为，在这段直线范围内停止拉伸，移去外力，试样将立刻完全回复原状。从直线的斜率可以求出杨氏模量，从分子机理来看，这一阶段的普弹性是由于高分子的键长、键角和小的运动单元的变化引起的。②屈服(yiedld，又称应变软化)点，超过了此点，冻结的链段开始运动. ③大形变区，又称为强迫高弹形变。 如果在试样断裂前停止拉伸，除去外力，试样的大形变已无法完全回复，但是如果让试样的温度升到附近，则可发现，形变又回复了。其本质上与高弹形变一样，即在外力作用下，玻璃态高聚物本来被冻结的链段开始运动，高分子链的伸展提供了材料的大形变。这时，由于高聚物处在玻璃态，即使外力除去后，也不能自发回复，而当温度升高到以上时，链段运动解冻，分子链蜷曲起，因而形迹回复。④应变硬化区，分子链取向排列，使强度提高. ⑤断裂.
应力-应变行为有以下几个重要指标:杨氏模量E—刚性(以”硬”或”软”来形容)；屈服应力或断裂应力(又称抗张强度)—强度(以”强”或”弱”不形容)；伸长率或功S—韧性(以”韧”或”脆”来形容).
Carswell和Nason将聚合物应为-应变曲一分为五大类型，即硬而脆、硬而强、强而韧、软而韧、软而弱.
影响应力-应变行为的因素主要有温度、外力和外力作用速率.随温度的增加，应为-应变曲线开始出现屈服点到出现屈服点之间存在一个特征温度 (称脆化温度)， 是塑料的耐寒性指标。从分子机理来说，相应于链节等较小运动单元开始运动的温度。影响的因素主要是分子链的柔顺性，刚性越大，降低（因为刚性链间堆砌松散，受力时链段反而有充裕的活动空间），同时升高，因而塑料的使用温区增加。
（4）结晶态聚合物的应力-应变曲线
结晶态聚合物的典型应力-应变曲线同样经历五个阶段，不同点是第一个转折点出现”细颈化”(necking)，接着发生冷拉，应力不变但应变可达500%以上。结晶态聚合物在拉伸时还伴随着结晶形态的变化.。在单向拉伸过程中分子排列产生很大的变化，尤其是接近屈服点或超过屈服点时，分子都在与拉伸方向相平行的方向上开始取向。在结晶高聚物中微晶也进行重排，甚至某些晶体可能破裂成较小的单位，然后在取向的情况下再结晶。
结晶高聚物的拉伸与玻璃态高聚物的拉伸情况有许多相似之处。现象上，两种拉伸过程都经历弹性形变、屈服（“成颈”）、发展大形变以及“应变硬化”等阶段，拉伸的后阶段材料都呈现强烈的各向异性，断裂前的大形变在室温时都不能自发回复，而加热后却都能回复原状，因而本质上两拉伸上两种拉伸过程造成的大形变都是高弹形变。通常把它们统称为“冷拉”。另一方面两种拉伸过程又是有差别的。它们可被冷拉的温度范围不同，玻璃态高聚物的冷拉温度区间是到，而结晶高聚物却在至间被冷拉，更主要的和本质的区别在于晶态高聚物的拉伸过程伴随着比玻璃态高聚物拉伸过程复杂得多的分子聚集态结构的变化，后者只发生分子链的取向，不发生相变，而前者还包含有结晶的破坏、取向和再结晶等过程。
球晶拉伸过程片晶的变形大体包括：①相转变和双晶化；②分子链的倾斜，片晶沿着分子方向滑移和转动；③片晶的破裂，更大的倾斜滑移和转动，一些分子链从结晶休中拉出；④破裂的小分子链和被拉直的链段一道组成微丝结构。
(5) 特殊的应为-应变曲线
(a) 应变诱发塑料-橡胶转变. SBS试样在S与B有相近组成是为层状结构，在室温下它是塑料，所以第一次拉伸是非晶态的曲线，在断裂之前除去外力，由于塑料相的重建需要很长时间，因而第二次拉伸时成为典型的橡胶的应为-应变曲线。第一次拉伸超过屈服点后，试样从塑料逐渐转变成橡胶，因而这种现象被称为应变诱发塑料-橡胶转变。电镜的照片表明，试样在亚微观上具有无规取向的交替层状结构，其中塑料相和橡胶相都成连续相。连续塑料相的存在，使材料在室温下呈现塑料性质。第一次拉伸时，塑料相发生歪斜，曲折，并已被撕碎成分散在橡胶连续相中的微区。橡胶相成为唯一的连续相使材料呈现高弹性，因而拉伸试样在外力撤去后变形能迅速回复。塑料分散相区则起物理交联作用，阻止永久变形的发生。
(b)硬性材料的应力-应变曲线. 易结晶的高聚物熔体在较高的拉伸应力场中结晶时可得到很高弹性的纤维或薄膜材料，其弹性模量比一般弹性体高得多，称为硬弹性材料。其应力-应变曲线有起始高模量，屈服不太典型，但有明显转折，屈服后应力缓慢上升.达到一定形变量后移去载荷形变会自发回复(对于上述情况下，移去载荷后必须加热后才能使形变完全恢复)。硬弹性主要是由形成微纤的表面能改变所贡献。
3 屈服
应力双生互等定律：.韧性聚合物拉伸到屈服点时，常看到试样出现与拉伸方向成大约角倾斜的剪切滑移变形带，由于两个相互垂直的斜截面上的剪切力的数值相等，方向相反，这们是不能单独存在的，总是同时出现，所以将这种性质称为~。
韧性材料拉伸时，斜截面上的最大切应力首先达到材料的剪切强度，因此试样上首先出现与拉伸方向成角倾斜的剪切滑移变形带，相当于材料屈服，进一步拉伸时，变形带中由于分子链高度取向强度提高，暂时不再发生进一步变形，而变形带的边缘则进一步发生剪切变形，同时倾角为的斜截面上也要发生剪切滑移变形，因而试样逐渐生成对称的细颈。脆性聚合物在最大切应力达到剪切强度之前，正应力已超过材料的拉伸强度，因此试样来不及发生屈服就断裂了。
从任意断面的应力分析入手可以说明这个现象.样条的任意斜截面(面积)上的法应力.
当=0时有最大值， ，
切应力为 当时有最大值，
也就是说，抗剪切强度总是比抗张强度低，由于分子链间的滑移总是比分子链断裂容易.所以拉伸时斜面上切应力首先达到材料的抗剪切强度而出现滑移变形带.
拉伸时由于截面积变化较大，使真应为-应变曲线与习用应力(或工程应力)-应变曲线有很大差别，真应力-应变曲线上可能没有极大值，而不能判断屈服点。可以用康西德雷(Considere)作图法，即从(即)点向曲线作切线，切点就是屈服点，因为满足以下屈服判据
高聚物的真应力-应变曲线可归纳为三类：
高聚物屈服的特征
①屈服应变大。②应变软化现象。许多高聚物在过屈服点后应为均有不大的下降，叫做应变软化。③屈服应力的应变速率依赖性。高聚物的屈服应力随应变速率增大而增大。④屈服应力的温度依赖性。高聚物的屈服应力随温度的增加而降低。⑤流体静压力对屈服应力的影响。压力增加，屈服应力随之增大。⑥高聚物在屈服时体积稍有缩小。⑦鲍新格（Bauschinger）效应明显。Bauschinger效应：指材料在一个方向塑性屈服后，在它反方向上的屈服就比较容易。
4 断裂
高分子链断裂的微观过程归结为：①化学键破坏；②分子间滑脱；③范德华力或氢键破坏；高分子材料的实际强度比理论强度小1~2个数量级。说明高聚物的断裂不是完全破坏每根链的化学键，也不是分子间完全滑脱，而很可能是首先将发生在未取向部分的氢键或范德华力的破坏，然后应力集中到取向的分子链上导致一些共价键断裂。
脆性断裂：在材料屈服之前发生的断裂称为~。
韧性断裂：在材料屈服之前发生的断裂称为~。
疲劳：高聚物可能在低于静态应为-应变曲线上的极限应为值之下就发生破坏，这叫做高聚物的~
5影响高聚物实际强度的因素
(1)化学结构。 链刚性增加的因素(比如主链芳环、侧基极性或氢键等)都有助于增加强度，极性基团过密或取代基过大，阻碍着链段的运动，不能实现强迫高弹形变，反而会使材料较脆。
(2)相对分子质量. 在临界相对分子质量(缠结相对分子质量)之前，相对分子质量增加强度增加，越过后拉伸强度变化不大，而冲击强度则随相对分子质量增加而增加，不存在临界值.
(3)支化和交联. 交联可以有效地增强分子链间的联系，使分子链不易发生相对滑移，随着交联度的提高，往往不易发生大的形变，强度增高。分子链支化程度增加，分子间的距离增加，分子间的作用力减小，因而使拉伸强度降低，但冲击强度会提高.
(4)结晶和取向. 结晶度增加，对提高拉伸强度、弯曲强度和弹性模量有好处。如果结晶度太高，则要导致冲击强度和断裂伸长率的降低，高聚物材料就要变脆，反而没有好处。如果在缓慢的冷却和退火过程中生成了大球晶的话，那么高聚物的冲击强度就要显著下降。结晶尺寸越小，强度越高。取向使材料的强度提高几倍甚至几十倍。另外取向后可以阻碍裂缝向纵深方向发展。
(5)应力集中物包括裂缝、银纹、杂质等缺陷在受力时成为应力集中处，它们会成为材料破坏的薄弱环节，断裂首先在此处发生，严重降低材料的强度，是造成高聚物实际强度与理论强度这间巨大差别的主要原因之一。纤维的直径越小，强度越高，这是由于纤维越细，纤维皮芯差别就越小，缺陷出现的概率就越小。根据这个原理，用玻璃纤维增加塑料可以得到高强度的玻璃钢。
缺陷的形状不同，应力集中系数也不同，锐口的缺陷的应力集中系数比钝口的要大得多，因为它造成更大的应力集中，使最大应力大大超过材料的破坏强度，致使制件从这小裂缝开始发生破坏。根据这一道理，一般制品的设计总是尽量避免有尖锐的转角，而是将制品的转弯昝做成圆弧形的。
(6)添加剂。塑剂、填料、增强剂和增韧剂都可能改变材料的强度。增塑使分子间作用力减小，从而降低了强度。另一方面，由于增塑剂使链段运动能力增强，故随着增塑剂含量的增强，材料的冲击强度提高。惰性填料(如CaCO3)只降低成本，强度也随着降低；活性填料有增强作用，如炭黑对天然橡胶的补强效果。纤维状填料有明显的增强作用。塑料增韧的方法是共混或共聚，用少量橡胶作为增韧剂去改进塑料的脆性。
(7)外力作用速度和温度。 在拉伸试验中提高拉伸速度和降低温度都会使强度降低。在冲击试验中提高温度会增加冲击强度。由于外力作用速度和温度的改变，甚至会使材料从脆性变为韧性，或反过来.
银纹：很多热塑性塑料，在储存以及使用过程中，由于应力以及环境的影响。往往会在表面出现陶器表面那样的裂纹，这些裂纹由于光的折射，看上去是发亮的，所以称为~。引起高聚物产生银纹的基本原因有：①力学因素（应力的存在，这里的应力指拉伸应力，纯压缩力不会产生银纹）。②环境因素（同某些化学物质接触）。
一些聚合物在屈服时会出现银纹(crazing)称屈服银纹。因加工或使用中环境介质与应力的共同作用也会出现银纹，称环境银纹。银纹垂直于应力方向，银纹常使材料变为不透明，称应力发白。银纹与裂纹或裂缝(crack)不同，它质量不等于零(约为本体的40%)，仍有一定强度(约为本体的50%)，这是由于银纹内尚有高度取向的分子链构成的微纤.银纹是裂缝的前奏，但材料在受力形成银纹时吸收了功，因而产生银纹有利于改善材料脆性。
应力集中：如果材料存在缺陷，受力时材料内部的应力平均分布状态将发生变化，使缺陷附近局部范围内的应力急剧地增加，远远超过应力平均值，这种现象称为~。
4.2 高弹性
1 橡胶的使用温度范围
是橡胶的使用下限温度，分解温度(decomposition temperature)是使用的温度上限。研究橡胶弹性的意义在于改善其高温耐老化性能，提高耐热性和设法降低其玻璃化温度，改善耐寒性。
(1) 改善高温耐老化性能，提高耐热性。 由于橡胶主链结构上往往含有大量双键，在高温下易于氧化裂解或交联，从而不耐热。改变主链结构使之不含或只含有少数双键，如乙丙橡胶等有较好的耐热性。取代基是供电的，如甲基、苯基等易氧化，耐热性差；取代基是吸电的，如氯，则耐热性好。交联键含硫少，键能较大，耐热性好。交联健是C-C或C-O，耐热性更好.
(2) 降低玻璃化温度，改善耐寒性。耐寒性不足的原因是由于在低温下橡胶会发生玻璃化转变或发生结晶，从而导致橡胶变硬变脆和更丧失弹性。造成玻璃化的原因是分子相互接近，分子之间相互作用加强，以致链段运动被冻结。因些任何增加分子链的活动，削弱分子间的相互作用的措施都会使玻璃化温度下降，结晶是高分子链或链段的规整排列，它会大大增加分子间的相互作用力，使聚合强度和硬度增加，弹性下降。因此任何降低聚合物的结晶能力和结晶速度的措施，均会增加聚合物的弹性，提高耐寒性。利用共聚、增塑等方法降低，能改善耐寒性。只有在常温下不易结晶的聚合物才能成为橡胶，而增塑或共聚也有利于降低聚合物的结晶能力而获得弹性。
2 高弹性的特点和热力学分析
1) 高弹性的特点
①弹性模量很小，而形变量很大，高聚物高弹模量随温度升高而正比地增加。橡胶是由线形的长链分子组成的，由于热运动，这种长链分子在不断地改变着自己的形状，因此在常温下橡胶的长链分子处于蜷曲状态。当外力使蜷曲的分子拉直时，由于分子链中各个环节的热运动，力图恢复到原来比较自然的蜷曲状态，形成了对抗外力的回缩力，正是这种力促使橡胶形变的自发回复，造成形变的可逆性。但是这种回缩力毕竟是不大的，所以橡胶在外力不大时就可以发生较大的形变，因而弹性模量很小。
②形变需要时间。橡胶是一种长链分子，整个分子的运动或链段的运动都要克服分子间的作用力和内摩擦力。一般情况下形变总是落后于外力，所以橡胶发生形变需要时间。
③形变时有热效应，即拉伸是放热，回缩时吸热，这种现象称Gough-Joule效应。普通固体材料与之相反，而且热效应极小。
高弹性的本质上是熵弹性。
2) 橡胶弹性的热力学分析
把热力学第一定律和第二定律用于高弹形变，则橡胶形迹后的张应力可以看成是由熵的变化和内能的变化两部分组成的.
上式的物理意义是：外力作用在橡胶上，一方面使橡胶的内能随着伸长而变化，另一方面使橡胶的熵随着伸长而变化。或者说，橡胶的张力是由于变形时内能发生变化和熵发生变化引起的。由于熵不能直接测定，上式变换成
上式的物理意义是：在试样的长度和体积V维持不变的情况下，试样张力随温度T的变化。这是可以直接从实验测量的。验证实验时，将橡胶试样等温拉到一定长度，在定长的情况下测定不同温度下的张力，以对T作图，得到一直线，直线的截距为.结果发现，，即橡胶拉伸时内能几乎不变，而主要是熵的变化.这种只有熵才有贡献的弹性称为熵弹性。
，拉伸时分子链由混乱变为规则取向，甚至结晶，所以dS<0，根据热力学第二定律，dQ=TdS，dQ<0，这就是为什么橡胶拉伸时放热的原因.
外力不引起内能变化，这只是理想的情况。实现上橡胶在拉伸时分子链构象发生了改变，显然反式、左旁式和右旁式等构象在能量上是不等的，所以内能变化不可避免，只是变化不大而已。较细微的实验发现，当伸长率小于10%时，曲线的斜率会出现负值，这种现象称为“热弹转变现象”或(“热弹倒置现象”)。这是由于实验是在一定的拉伸长度下做的，而试样热胀冷缩， 随着温度在变化.从而在低伸长率时，橡胶试样的热膨胀占优势，温度越高，张力越低，斜率为负.如果把一定的拉伸长度改为一定的伸长率，直线就不会出现负斜率了.
4.3 粘弹性
1 聚合物的力学松驰现象
粘弹性：聚合物的形变的发展具有时间依赖性，这种性质介于理想弹性体和理想粘性体之间，称为~.。弹性是一种力学松弛行为。粘弹性是高分子材料的一个重要的特性。
力学松驰：高聚物的力学性质随时间的变化称为~。
(1)静态粘弹性现象
按外力()、形变()、温度(T)和时间(t)四参量变化关系不同，有四种力学行为，它们是固定两个参量研究另两个参量之间的关系
力学性质四参量之间的关系
力学行为曲线 T t 所研究的关系
热机械曲线 固定 改变 改变 固定
应力-应变曲线 改变 改变 固定 固定
蠕变曲线 固定 改变 固定 改变
应力松驰曲线 改变 固定 固定 改变
蠕变(creep):就是在一定温度和较小的恒定应力下，聚合物形变随时间而逐渐增大的现象。蠕变反映了材料的尺寸稳定性和长期负载能力。
普弹形变：当高分子材料受到外力作用时，分子链内部键长和键角立刻发生变化，这种形变量是很小的，称为~。
高弹形变：是分子链通过链段运动逐渐伸展的过程，形变量比普弹形迹要大得多，但形变与时间成指数关系。
粘性流动：分子间没有化学交联的线型高聚物，会产生分子间的相对滑移，称为~。
外力除去后粘性流动是不能回复的，因此普弹形变和高弹形变称为可逆形变，而粘性流动称为不可逆形变。
应力松驰(stress relaxtion):就是在固定的温度和形变下，聚合物内部的应力随时间增加而逐渐减弱的现象。
应力松驰和蠕变是一个问题的两个方面，都反映高聚物内部分子的三种运动情况，当高聚物一开始被拉长时，其中分子处于不平衡的构象，要逐渐过渡到平衡的构象，也就是链段顺着外力的方向运动以减少或消除内部应力。如果温度很高，远远超过，如常温下的橡胶，链段运动时受到的内摩擦力很小，应力很快就松驰掉了，甚至可以快到几乎觉察不到的地步。如果温度太低，比低很多，如常温下的塑料，虽然链段受到很大的应力，但是由于内摩擦力很大，链段运动的能力很弱，所以应力松驰极慢，也就不容易觉察得到。只有在玻璃化温度以上不远，链段在外力下可以运动，但运动时受到的内摩擦力又较大，只能缓慢运动，则可观察到较明显的蠕变现象。
影响蠕变和应力松驰的因素有：
①结构(内因)。一切增加分子间作用力的因素都有利于减少蠕变和应力松驰，如增加相对分子质量、交联、结晶、取向、引入刚性基团、添加填料等。
②温度或外力(外因).温度太低(或外力太小)，蠕变和应力松驰慢且小，短时间内观察不到；温度太高(或外力太大)，形变发展很快，形变以粘流为主，也观察不到.只有在玻璃化转变区才最明显。
(2)动态粘弹性现象
动态粘弹性现象：是在交变应力或交变应变作用下，聚合物材料的应变或应力随时间的变。
滞后(retardation):是高聚物在交变应力作用下，应变落后于应力变化的现象。
高聚物的滞后现象与其本身的化学结构有关，一般刚性分子的滞后现象小，柔性分子的滞后现象严重。然而滞后现象还受到外界条件的影响，如果外力作用的频率低，链段来得及运动，滞后现象很小；外力作用频率很高，链段根本来不及运动，聚合物好像一块刚硬的材料，滞后现象就很小；只有外力作用频率不太高时，链段可以运动，但又跟不大上，才出现明显的滞后现象。改变温度也发生类似的影响，在外力的频率不变的情况下，提高温度，会链段运动加快，当温度很高时，形变几乎不滞后于应力的变化；温度化很低时，链段运动速度很慢，在应力增长的时间内形变来不及发展，因而也无所谓滞后；只有在某一温度，约玻璃化温度上下几十度的范围内，链段能充分运动，但又跟不上，所以滞后现象严重。因此增加外力的频率和降低温度对滞后现象有着相同的影响。
内耗(internal friction):是存在滞后现象，每一次拉伸-回缩循环中所消耗的功，消耗的功转为热量被释放。
拉伸时外力对高聚物体系做的功，一方面用来改变分子链段的构象，另一方面用来提供链段运动时克服链段间内摩擦所需要的能量。回缩时，伸展的分子链重新蜷曲起来，高聚物体系对外做功，但是分子链回缩时的链段运动仍需克服链段间的摩擦阻力。这样一个拉伸-回缩循环中，有一部分被损耗掉，转化为热。内摩擦阻力越大，滞后现象越严重，消耗的功也越大，即内耗越大。
应力的变化为:
应变的变化为:
分别为最大应力和最大应变(正弦波的振幅)； 为角频率； 为应变发展落后于应力的相位差，又称力学损耗角.应变总是落后于应力的变化，从分子机理上是由于链段在运动时受到内摩擦的作用. 越大，说明链段运动越困难.
滞后圈:橡胶拉伸和回缩的两条应为-应变曲线构成的闭合曲线称为~。滞后圈的大小等每一个拉伸-回缩循环中所损耗的功，即
常用来表示内耗的大小.
影响内耗的因素
:①结构(内因).侧基数目越多，侧基越大，则内耗越大。
②温度和外力作用频率(外因). 只有在玻璃化转变区内耗最为明显，因而通过-T曲线(温度谱)的峰值可以测得，通过曲线(频率谱)的峰值能测得玻璃化转变频率.
交变应力下的弹性模量为复数模量，由储能模量和损耗模量组成，即，或(这里考虑应力比应变领先一个相位角)，
令
则
故反映材料形变时的内耗程度，是弹性分量， 反映材料形变时的内耗程度，是粘性分量. .高聚物在作为橡胶轮胎使用时，要求内耗越小越好，相反，在作为减震吸声等材料使用时，要求内耗要大一些才好。
蠕变和应力松驰一般称为静态实验，滞后与内耗为动态实验。长埋单的静态实验相当于极低频率的动态实验；极高频率的动态实验相当于较短时间的静态实验。这是线性粘弹体的一个特点。
2 粘弹性的力学模型
借助简单的力学模型(旧称机械模型)，可以直观地对聚合物的粘弹性作唯象的描述，导出力学松驰中的各种数学表达式。力学模型有两个基本元件，即理想弹簧和理想粘壶。前者的力学性质符合胡克定律，应力和应变与时间无关，用以模拟普弹形变：
后者服从牛顿流体定律，应力和应变与时间有关，用以模拟粘性形变。
(1)Maxwell模型——用以模拟应力松驰
由一个理想弹簧和一个理想粘壶串联而成，模型受力时，两个元件的应力与总应力相等，而总应变则等于两个元件的应变之和，总应变速率也