牺牲高频运输特性，换取闭环稳定性 方法： { 把 p 1 往 里 拽 ， 也 就 是 把 G B W 往 里 拽 ， 靠 近 p 2 把 p 2 往 外 推 ， 推 到 G B W 外 面 去 \begin{cases}把p_{1}把它拉进去，也就是把它拉进去GBW往里拉，靠近p_{2}\\把p_{2}向外推，推到GBW外面去\end{cases} { 把p1往里拽，也就是把GBW往里拽，靠近p2把p2往外推，推到GBW外面去 如果采用把 p 1 p_{1} p1​往里推的策略， p = 1 R C p=\frac{1}{RC} p=RC1​ 那就增大第一级的负载电容吧，电容并联为求和，并个电容 C p C_{p} Cp​

p 1 = 1 r o 1 C 1 p_{1}=\frac{1}{r_{o1}C_{1}} p1​=ro1​C1​1​， C 1 C_{1} C1​是寄生电容，零点几皮法 p 1 ′ = 1 r o 1 ( C 1 + C p ) ↓ p_{1}^{'}=\frac{1}{r_{o1}(C_{1}+C_{p})}\downarrow p1′​=ro1​(C1​+Cp​)1​↓ C p C_{p} Cp​比 C 1 C_{1} C1​大个10倍， p 1 p_{1} p1​就往里推了10倍，GBW减小，靠近 p 2 p_{2} p2​ 缺点： p 2 p_{2} p2​本身不大，所以GBW太小了，性能不行，并且此方法代价太大，如果 C p = 100 C 1 C_{p}=100C_{1} Cp​=100C1​，面积消耗太大了

所以，我们采用把 p 2 p_{2} p2​往外推，推到 G B W GBW GBW外面的策略 这 时 ， 我 们 需 要 用 到 M i l l e r 补 偿 \color{blue}这时，我们需要用到Miller补偿 这时，我们需要用到Miller补偿 从输出端跨接电容 C M C_{M} CM​到第一级输出端（第二级输入端）

将Miller电容 C M C_{M} CM​等效到输入输出端

利用欧姆定律求解等效电容 C M ′ C_{M}^{'} CM′​和 C M ′ ′ C_{M}^{''} CM′′​ 流入 C M C_{M} CM​的电流等效到流入 C M ′ C_{M}^{'} CM′​， i x = i x ′ i_{x}=i_{x}^{'} ix​=ix′​(这里不可用基尔霍夫节点电流定律) i x = ( V o 1 − V o ) s C M = ( 1 − V o V o 1 ) V o 1 s C M = ( 1 − A v 2 ) V o 1 s C M = V o 1 s C M ′ = i x ′ i_{x}=(V_{o1}-V_{o})sC_{M}=(1-\frac{V_{o}}{V_{o1}})V_{o1}sC_{M}=(1-A_{v2})V_{o1}sC_{M}=V_{o1}sC_{M}^{'}=i_{x}^{'} ix​=(Vo1​−Vo​)sCM​=(1−Vo1​Vo​​)Vo1​sCM​=(1−Av2​)Vo1​sCM​=Vo1​sCM′​=ix′​ 所以 C M ′ = ( 1 − A v 2 ) C M C_{M}^{'}=(1-A_{v2})C_{M} CM′​=(1−Av2​)CM​，又 A v 2 < 0 A_{v2}<0 Av2​<0，所以 C M ′ ≈ ∣ A v 2 ∣ C M C_{M}^{'}\approx\mid A_{v2}\mid C_{M} CM′​≈∣Av2​∣CM​ p 1 = 1 r o 1 ( C 1 + C M ′ ) = 1 r o 1 ( C 1 + ∣ A v 2 ∣ C M ) ≈ 1 r o 1 ∣ A v 2 ∣ C M p_{1}=\frac{1}{r_{o1}(C_{1}+C_{M}^{'})}=\frac{1}{r_{o1}(C_{1}+\mid A_{v2}\mid C_{M})}\approx\frac{1}{r_{o1}\mid A_{v2}\mid C_{M}} p1​=ro1​(C1​+CM′