分析光源附加噪声的理论值和实验值的计算方法，分析附加噪声与系统的相关性。

SLD：超辐射发光二极管 光谱宽度经验公式 Δ λ ≈ λ 2 h c q k b T \Delta \lambda \approx \frac{\lambda ^2}{h c}qk_bT Δλ≈hcλ2qkbT 其中 q q q——典型值为1.8 λ \lambda λ——峰值工作波长 P S D R I N ? S L D ≈ 1 Δ f PSD_{RIN-SLD}\approx\frac{1}{\Delta f} PSDRIN−SLD​≈Δf1​ 单位 H z − 1 \mathrm{Hz^{-1}} Hz−1 Δ f = c Δ λ λ 2 \Delta f=c\frac{\Delta \lambda}{\lambda ^2} Δf=cλ2Δλ​

频谱不对称，定义等效的RIN， Δ λ \Delta\lambda Δλ通过一样的式子计算 一般比SLD大，由于掺铒光纤光源的功率更大，因此实际的强度噪声大的多

光纤陀螺仪，中文书 散粒噪声：不相关的粒子流 σ N ˙ 2 = 2 N ˙ Δ f b w \sigma_{\dot{N}}^2=2\dot{N}\Delta f_{bw} σN˙2​=2N˙Δfbw​ 附加噪声：源于宽带光源谱宽范围内各个傅里叶分量之间的拍效应，在光电探测器的输出光电流中形成一种附加噪声。

σ N ˙ e x c 2 = N ˙ 2 Δ f b w Δ f \sigma_{\dot{N}_{exc}}^2=\frac{\dot{N}^2\Delta f_{bw}}{\Delta_f} σN˙exc​2​=Δf​N˙2Δfbw​​ Δ f b w \Delta f_{bw} Δfbw​——计数带宽（检测频带），计数时间的倒数 Δ f \Delta f Δf——频宽

将粒子数的附加噪声转换为功率的附加噪声则有 ( σ P h υ ) 2 = P 2 Δ f b w ( h υ ) 2 Δ f (\frac{\sigma_{P}}{h\upsilon})^2=\frac{P^2\Delta f_{bw}}{(h\upsilon)^2\Delta_f} (hυσP​​)2=(hυ)2Δf​P2Δfbw​​ 即： σ P 2 = P 2 Δ f Δ f b w \sigma_{P}^2=\frac{P^2}{\Delta_f}\Delta f_{bw} σP2​=Δf​P2​Δfbw​ 在上述理论计算式中， Δ f \Delta_f Δf​可以通过激光光谱得到，P可以由光电探测测器探测平均功率得到， Δ f b w \Delta f_{bw} Δfbw​与探测的时间相关。通过以上数据计算出激光的附加噪声。

光纤陀螺仪，英文书 散粒噪声(shot noise)

经典的散粒噪声是不相关的离散粒子流，特别是离散的电子组成的电流。而激光器基础的噪声是散粒噪声是光子流。若每秒钟粒子流为 N ˙ \dot{N} N˙，测量时间是 t m t_m tm​，则探测到的粒子数为 N = N ˙ t m N=\dot{N}t_m N=N˙tm​ 不确定性为 N \sqrt{N} N ​ 例如激光功率为13 μ \mu μW，波长1500nm，则光子流为 1 0 14 10^{14} 1014 个每秒。若测量时间是1s（探测频率的带宽是 Δ f d = 1 H z \Delta f_d=1Hz Δfd​=1Hz），光子不确定性就是 1 0 7 10^{7} 107 个，相对不确定性就是 1 0 − 7 10^{-7} 10−7 。 其分布满足正态分布，标准差为： σ N ˙ = 2 N ˙ Δ f d \sigma_{\dot{N}}=\sqrt{2\dot{N}\Delta f_d} σN˙​=2N˙Δfd​ ​ 对于电流，由离散的电荷q组成，标准差为； σ I = 2 q I Δ f d \sigma_{I}=\sqrt{2qI\Delta f_d} σI​=2qIΔfd​ ​ 对于能量P的光，由离散的光子组成，标准差为： σ P h = 2 h υ P Δ f d \sigma_{Ph}=\sqrt{2h\upsilon P\Delta f_d} σPh​=2hυPΔfd​ ​ 相对噪声功率谱密度(ralative noise power spectral density, PSD)： P S D N ˙ = σ N ˙ 2 / N ˙ 2 ⋅ Δ f d = 2 / N ˙ P S D I = σ I 2 / I 2 ⋅ Δ f d = 2 q / I P S D P h = σ P h 2 / P 2 ⋅ Δ f d = 2 h υ / P \begin{aligned} &PSD_{\dot{N}}=\sigma_{\dot{N}}^2/\dot{N}^2\cdot\Delta f_d=2/\dot{N}\\ &PSD_{I}=\sigma_{I}^2/I^2\cdot\Delta f_d=2q/I\\ &PSD_{Ph}=\sigma_{Ph}^2/P^2\cdot\Delta f_d=2h\upsilon /P \end{aligned} ​PSDN˙​=σN˙2​/N˙2⋅Δfd​=2/N˙PSDI​=σI2​/I2⋅Δfd​=2q/IPSDPh​